根據(jù)配置和定位在所述物鏡后焦平面的相位環(huán)的性質(zhì)，樣品可以在正或負(fù)相位對(duì)比觀察。 這種互動(dòng)式教程研究環(huán)繞（S），衍射（D），并導(dǎo)致明顆粒（P波），以及積極和消極相差顯微鏡之間的關(guān)系。 此外，相板的幾何形狀和有代表性的樣本圖像也呈現(xiàn)。

在現(xiàn)在人們工作中用的時(shí)候，科研人員大部分都在負(fù)相差，現(xiàn)在正相差在現(xiàn)在科研工作上起到的作用不大。

教程初始化與出現(xiàn)在相位對(duì)比圖像窗口中隨機(jī)選擇的樣品，相應(yīng)的波的關(guān)系引起的相位圖像被顯示在圖中的圖像窗口的左鄰。 為了操作的教程，使用鼠標(biāo)光標(biāo)移動(dòng)到翻譯之間的正負(fù)相差或明照明相襯模式滑塊。 當(dāng)滑塊被翻譯，出現(xiàn)在相位對(duì)比圖像窗口改變要顯示的圖像如何試樣出現(xiàn)在由滑塊設(shè)置當(dāng)前成像模式。 另外，波形圖的下方的是，改變形狀，以符合由滑塊所選擇的成像模式中的相位板 。 為了查看一個(gè)新的樣本，利用選擇的樣本下拉菜單中選擇另一個(gè)例子。

相位板配置，波的關(guān)系，并與正和負(fù)相位對(duì)比圖像的生成相關(guān)聯(lián)的向量的圖在圖1中除了給出，試樣由這些技術(shù)成像的實(shí)施例還示出。 在正相位對(duì)比光學(xué)結(jié)構(gòu)（圖1中的圖像的上排），環(huán)繞聲（S） - 波前穿過相板時(shí)，產(chǎn)生180°的凈相移相位超前，由1/4波長(zhǎng)（1半波長(zhǎng)）。 先進(jìn)的環(huán)繞的波前是現(xiàn)在能夠在中間像平面參與與衍射（D）的波相消干涉。 在大多數(shù)情況下，僅僅前進(jìn)單獨(dú)環(huán)繞的波前的相對(duì)相位是不足以導(dǎo)致在尼康顯微鏡的高對(duì)比度圖像的生成。 這是因?yàn)榄h(huán)繞波的振幅比衍射波顯著較大，并且抑制由干擾產(chǎn)生的所得圖像從波浪的總數(shù)的一小部分。為了減少環(huán)繞的波陣面為一個(gè)值更接近衍射波的幅度（和執(zhí)行干擾在圖象平面中），在該物鏡的相位環(huán)中的不透明度通過施加一個(gè)半透明金屬（中性增加密度）涂層。 環(huán)繞的光波，其幾乎*穿過相位環(huán)通過設(shè)計(jì)，在相差顯微鏡下，都顯著地降低在幅值由相位板的不透明度為一個(gè)值，該值的范圍內(nèi)的原始強(qiáng)度的10至30％。

因?yàn)樗玫降牧Ｗ硬ū画h(huán)繞和衍射波前的干涉*生產(chǎn)的，在到達(dá)像面的波陣面之間的干涉產(chǎn)生的顆粒（P）的波的幅度是現(xiàn)在比環(huán)繞的小得多時(shí)，中性密度涂層施加。 凈效應(yīng)是把新出現(xiàn)的從圖像平面內(nèi)的光的通過檢體引入的相對(duì)相位差為一個(gè)差在振幅（強(qiáng)度）。 因?yàn)槿搜蹖⒔忉屧趶?qiáng)度作為對(duì)比區(qū)別，試樣現(xiàn)在在顯微鏡目鏡可見的，并且也可以被捕獲于膜與傳統(tǒng)的照相機(jī)系統(tǒng)，或數(shù)字，利用CCD或CMOS器件。 所有陽性相襯系統(tǒng)選擇性地推進(jìn)線性環(huán)繞（S） - 波前相對(duì)于所述球形衍射（D）的波陣面的相位。 具有比周圍介質(zhì)的折射率高的標(biāo)本出現(xiàn)暗上的中性灰色的背景，而那些具有比泳介質(zhì)的折射率低的標(biāo)本出現(xiàn)比灰色背景更亮。

為了修改該空間分離的環(huán)繞在相襯光學(xué)系統(tǒng)的相位和振幅與衍射波前，一些相位板配置的已被引入。 因?yàn)橄辔话逦挥诨蚍浅＝咏镧R后側(cè)焦點(diǎn)面（衍射面）通過顯微鏡必須通過此組件行進(jìn)的所有光。 該相位板在其聚光鏡環(huán)形聚焦被稱為共軛區(qū)域 ，而其余的區(qū)域被稱為互補(bǔ)的區(qū)域的一部分。 的共軛區(qū)域包含材料負(fù)責(zé)改變環(huán)繞（未衍射）光的相位由任一正負(fù)90度的相對(duì)于該衍射的波前。 在一般情況下，相位共軛環(huán)面積較寬（約25％）比由聚光環(huán)的圖像，以減少環(huán)繞光的傳播到所述互補(bǔ)區(qū)域的量所限定的區(qū)域。

多數(shù)可以從現(xiàn)代顯微鏡制造商的相位板是由薄的電介質(zhì)和金屬膜的真空沉積制備在玻璃板上或直接安裝在顯微鏡的物鏡中的透鏡表面中的一個(gè)。 所述電介質(zhì)薄膜的作用是把光的相位，而該金屬膜衰減非衍射光的強(qiáng)度。 一些制造商使用多個(gè)抗反射涂層結(jié)合的薄膜，以減少眩光的量和雜散光反射回光學(xué)系統(tǒng)。 如果相位板是不是一個(gè)透鏡的表面上形成的，它通常是駐留在靠近物鏡后側(cè)焦點(diǎn)面上的連續(xù)鏡頭之間膠結(jié)。 的厚度和電介質(zhì)，金屬的折射率，和防反射膜，以及那些光學(xué)水泥，仔細(xì)地選擇，以產(chǎn)生相位板的互補(bǔ)和共軛物的區(qū)域之間所需的相移。在光學(xué)術(shù)語，從而改變相對(duì)于環(huán)繞光的相位，以衍射光90度（或正或負(fù)）的相位板被稱為是因?yàn)槠渖系墓獬滩钚?yīng)四分之一波長(zhǎng)板。

的正相位相反的概述示于圖1中的正相位反差板（圖1的左側(cè)）推進(jìn)環(huán)繞波，由1/4波長(zhǎng)，由于在玻璃板的侵蝕環(huán)，可以減少上部通過在高折射率板采取的波浪物理路徑。 因?yàn)榕c樣品相互作用，當(dāng)所述衍射的試樣射線（D）中都被延遲，由1/4波長(zhǎng)，當(dāng)出現(xiàn)從相位板的環(huán)繞和衍射波之間的光程差為半波長(zhǎng)。 凈結(jié)果是在環(huán)繞和衍射波，這導(dǎo)致破壞性干擾為高折射率樣品在圖像平面之間的180度的光程差。 為正相位相反的相消干擾波的振幅曲線示于圖1的上圖所得到的顆粒（P）的波的振幅比環(huán)繞（S） -波降低，從而使對(duì)象看起來比相對(duì)較暗的背景下，作為zui右側(cè)（標(biāo)DL）所示的Zygnema綠藻的形象。 矢量表示由1/4波長(zhǎng)，這被示為在正相位對(duì)比90度逆時(shí)針旋轉(zhuǎn)環(huán)繞波的進(jìn)步，出現(xiàn)了圖和圖1中的圖像之間。

另外，也可以制作顯微鏡的光學(xué)系統(tǒng)產(chǎn)生的負(fù)相位相反，如示于圖1的下部，在此情況下，環(huán)繞聲（S） -波被延遲（而不是作為先進(jìn)）通過四分之一波長(zhǎng)相對(duì)于所述一個(gè)衍射（D）波。其結(jié)果是，具有高折射率的標(biāo)本顯得明亮針對(duì)較暗的灰色背景（參見圖1中的下部標(biāo)記BM的圖像）。 在負(fù)相位相反，物鏡相位板包含一個(gè)升高的圓環(huán)該延遲的相位（而非提前相位的作為正相位相反），通過四分之一波長(zhǎng)相對(duì)于所述衍射波的相位的零階環(huán)繞波。 因?yàn)檠苌洳ㄒ淹ㄟ^檢體傳遞時(shí)被延遲四分之一波長(zhǎng)，環(huán)繞和衍射波之間的光程差被消除，并且產(chǎn)生了高折射率樣品在圖像平面建設(shè)性干涉。 需要注意的是所得到的顆粒（P）的波是在振幅比環(huán)繞（S）波在負(fù)相位對(duì)比更高（參見圖1中的下圖）。 還示出為負(fù)相位相反，其中環(huán)繞波矢量經(jīng)過一個(gè)90度的順時(shí)針方向旋轉(zhuǎn)的矢量圖。